Beiträge zur Physik der Transpiration. 
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Nehmen wir eine größere Zahl n von engen Röhren an, die die 
Länge 1 und den Radius r haben, dann ist die Diffusion durch den 
ganzen Röhrenkomplex in bewegter Luft 
n • r 2 jr 
* 
A (big. 11). Wird nun auf die Platte, die die Mündungen der 
Röhren verbindet, eine weite zylindrische Röhre von der Länge L und 
dem Radius R aufgesetzt, so wird die Diffusionskapazität des Systems, 
wenn wir an L keine Korrektion für die kleinen Kuppen anbringen, 
heruntergedrückt auf 
n • r 2 7t 
l'JT 
l + ^r + 
n l 
x>2 
• L. 
4 1 R 2 
Oder, auf die einzelne enge Röhre bezogen: die wirksame Länge, 
die ohne den Aufsatz l = 1 beträgt, steigt durch den Aufsatz auf 
YJl 
*.=l + T + 
n r : 
R 2 
• L. 
B. Der Aufsatz hat die Form eines Kegelstumpfes, der sich nach 
außen verengt. Der Radius der Grundfläche sei R, der der Außen¬ 
mündung R 1? die Länge L, dann ist der Widerstand des Kegelstumpfes 
g—und die wirksame Länge des ganzen Systems ist 
>1 = 1 + 
n r 2 
R • R x 
• L. 
Für spätere Verweisung seien die Formeln für die verschiedenen 
Fälle noch einmal zusammen aufgeführt. Bei der Ableitung der For¬ 
meln war bis jetzt angenommen, daß der Boden der Diffusionsröhre 
selbst von der verdampfenden Flüssigkeit bedeckt sei. Bei den Spalt¬ 
öffnungen und ebenso in den bald zu beschreibenden Experimenten 
(mit Ausnahme von 6) öffnet sich aber die Röhre vom Radius r nach 
unten in einen dampferfüllten Raum, so daß sich auch hier die Kuppe 
bildet. Dieser Faktor ist bei den Formeln 3—7 noch eingeführt, d. h. 
1 ist ersetzt durch 1 + —. a ist der Wert für ruhige, b der für be¬ 
wegte Luft. 
L Einfache Röhre, deren Boden mit Flüssigkeit bedeckt ist. 
R n 
