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0. Renner, 
Über einer großen Wasserfläche muß es geraume Zeit dauern, 
bis der regelmäßige Abfall der Dampfspannung, den wir als Kuppen¬ 
bildung bezeichnet haben, sich einstellt. Und wenn von Zeit zu Zeit 
auch nur geringfügige Störungen in diesen Vorgang eingreifen, kann 
der stationäre Zustand vielleicht überhaupt nicht erreicht werden. Es 
ist also zu erwarten, daß für größere Flächen die Evaporation höher 
ausfällt, als die Formel C • 4 R angibt. 
Um absolute Werte anstelle der bis jetzt gegebenen Verhältnis¬ 
werte zu erhalten, ist es nötig, die Dimensionen der betrachteten Apparate, 
tlie Dichtigkeitsdifferenz, die Zeit und den Koeffizienten der Diffussion 
von Wasserdampf in Luft in Einheiten des C. G. S.-Systems anzugeben. 
Der Diffusionskoeffizient bei 0° und 760 mm Druck 1 ) ist nach 
Brown und Escombe (1900, pag. 272 und 239) k = 0,230; 
bei t° und pmm Druck ist 
k = 0,230 • 
273+ t\ 2 760 
273 ] '—f 
also z. B. bei 20° und 720 mm Druck 
k = 0,279. 
Die Potentialdifferenz q ist nach Brown und Escombe, solange 
die Temperatur überall gleich ist, auszudrücken als die Differenz zwischen 
dem Gewicht eines Kubikzentimeters des bei der gegebenen Temperatur 
gesättigten Dampfes (denn über der evaporierenden Fläche wird der 
Dampf gesättigt sein) und dem. Gewicht eines Kubikzentimeters Dampf 
in der umgebenden Atmosphäre. Es sei z. B. t = 20° und die relative 
Luftfeuchtigkeit F = 60°/ 0 . 1 ccm des bei 20° gesättigten, 100%igen 
Dampfs wiegt 0,0000173 g 2 ). Die Differenz zwischen dem spezifischen 
Gewicht des 100°/ 0 igen und dem des 00 0 / 0 igen Dampfs ist dann gleich 
dem Gewicht von 1 ccm des 40°/ 0 igen Dampfs oder q = 0,00000692 g. 
Wird eine kreisförmige Wasserfläche vom Radius R in vollkommen 
ruhiger Luft exponiert, so berechnet sich die in Gramm ausgedrückte 
1) Über die Bedeutung des Luftdruckes vgl. Hann, 1906, pag. 157. Es 
scheint mir logisch, die Wirkung des Atmosphärendruckes als Beeinflussung des Dif¬ 
fusionskoeffizienten aufzufassen; weder Brown noch Ilann äußern sich darüber. 
Nachträgliche Anmerkung. 0. E. Meyer (in „Die kinetische Theorie der 
Gase“, 2. Aufl., Breslau 1899) sagt pag. 251 ausdrücklich, „daß der Wert dieses 
Koeffizienten dem Gesamtdruck der Gase umgekehrt proportional ist, so daß die 
Mischung in verdünnten Gasen rascher von statten geht“. Dasselbe ausführlicher 
pag. 270. 
2) Nach Kohlrausch, Kleiner Leitfaden der praktischen Physik. Leipzig 
1900. Hygrometrische Tabelle pag. 250. Dieser Tabelle sind die Werte für sämt¬ 
liche Berechnungen entnommen. 
