Beiträge zur Physik der Transpiration. 
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und berechneten Werten ist für ruhige Luft überraschend, wenn man 
die außerordentliche Unsicherheit sämtlicher Messungen an der Pflanze 
in Rücksicht zieht. Daß im Dunkeln die berechnete Größe nicht erreicht 
werden kann, ist verständlich, weil die Pflanze hier wohl etwas kälter ist 
als die Umgebung. Im direkten Sonnenlicht steigt dagegen die Temperatur 
des Blattes über die der Luft, die berechneten Werte müssen also zu 
niedrig ausfallen, was die Tabelle im allgemeinen auch zeigt; nur 
Versuch 14 macht eine Ausnahme. Im diffusen Licht müßten Beobachtung 
und Berechnung am ehesten zusammenfallen. Im allgemeinen sind aber 
die berechneten Werte größer als die im Experiment gefundenen, doch 
höchstens um 50 °/ 0 . 
Bei der Berechnung ist zudem immer angenommen, daß die Kuppen 
über den einzelnen Spaltöffnungen nicht miteinander interferieren. Das 
ist nach Brown und Escombe (1900, pag. 267) der Fall, wenn die Ent¬ 
fernung der Poren voneinander mindestens das Zehnfache des Durch¬ 
messers beträgt. Diese Bedingung ist aber bei den verwendeten Objekten 
fast nirgends erfüllt. Die Spaltöffnungen stehen meistens enger. Der 
berechnete Wert muß also aus diesem Grunde zu hoch ausfallen. 
Dem steht gegenüber, daß als einheitlicher Porusquerschnitt die 
Weite der Zentralspalte angenommen ist. Tatsächlich erweitert sich der 
Porus von der Zentralspalte nach außen wie nach innen, sein Wider¬ 
stand ist also geringer, als die Berechnung annimmt. 
Genau bestimmen lassen sich die widerstreitenden Wirkungen der 
beiden Fehlerquellen zunächst nicht, und so müssen wir uns mit der 
erreichten Annäherung zufrieden geben. 
Von den Maßen abgesehen, sind sämtliche Festsetzungen der Be¬ 
rechnungen durch Experimente gesichert, bis auf die Annahme, daß 
der Raum knapp unter den Spaltöffnungen dampfgesättigt ist. Und 
zur Prüfung dieser Frage sind die Versuche mit Blättern in erster 
Linie angestellt. Die nahe Überereinstimmung zwischen den beobach¬ 
teten Werten und den Berechnungen aus Formeln, in denen Dampf¬ 
sättigung der Atemhöhle angenommen ist, macht es nun wahrschein¬ 
lich, daß bei den verwendeten Objekten innerhalb der Grenzen der 
Versuchsbedingungen unter den Spaltöffnungen fortwährend annähernd 
gesättigter Dampf sich befindet. Die Stomata wären also nahezu auf 
ihre volle Diffusionskapazität in Anspruch genommen, und das Meso¬ 
phyll würde sich ähnlich verhalten wie eine zusammenhängende, von 
einem feinen Sieb, der Epidermis, bedeckte Wasserfläche. Die einzelne 
Mesophyllzellenmembran wird natürlich nicht imstande sein, ebensoviel 
Wasser abzugeben wie eine gleich große Wasserfläche. Aber durch die 
