I ro Hijlcire naturelle', 
donc admettre deux effets généraux ; c J eft-à- 
dire, l’attra&ion & l’impulfion qui n’eft que 
corps à un autre, que par le moyen du reffort, & l’on 
reconnoîtra que toutes les hypotbèfes que l’on a faites 
fur la tranfmiffion du mouvement dans les corps durs, 
ne font que des jeux de notre efprit, qui ne pourroicnt 
s’exécuter dans la Nature. Un corps parfaitement dur 
n’eft en effet qu’un être de raifon , comme un corps 
parfaitement élaftique n’eft encore qu’un autre être de 
raifon ; ni l’un ni l’autre n’exiftent dans la réalité, parce 
qu’il n’y exifte rien d’abfolu , rien d’extrême, & que te 
mot 5c l’idée de parfait n’eft jamais que l’abfolu ou l’ex¬ 
trême de la chofe ». 
» S’il n’y avoir point de reffort dans la matière, il n'y 
auroit donc nulle force d’impulfion ; lorfqu’on jette une 
pierre, le mouvement qu’elle conferve ne lui a-t-il pas 
été communiqué par le reffort du bras qui l’a lancée ? 
Lorfqu’un corps en mouvement en rencontre un autre 
en repos, comment peut-on concevoir qu’il lui commu¬ 
nique fon mouvement, fi ce n’eft en comprimant le 
re'Tort des parties élaftiques qu’il renferme , lequel fe 
rétablilfant immédiatement après la comprefiion, donne à 
la malfe totale la même force qu’il vient de recevoir. On 
ne comprend point comment un corps parfaitement dur 
pourroit admettre cette force, ni recevoir du mouvement ; 
5c d’aibeurs il eft très inutile de cliercber à le compren¬ 
dre , puifqu’il n’en exifte point de tel ; tous les corps, au 
contraire , font doués de reffort ; 5c fi nous réfléchirons 
fur la mécanique du reffort, nous trouverons que fa force 
dépend elle-même de celle de I’attraêlion ; pour le voir 
clairement, figurons - nous le reffort le plus fimple, un 
angle folide de fer, ou de toute autre matière dure ; 
b 
