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Nom 
N° 
Echappe¬ 
ment 
Spiral 
P 
Paul Perret, Ch.-de-F. 
2209 
ancre 
plat Ph. 
+ 0 8 ,01 6 
id. 
2205 
» 
» 
-e O 8 ,014 
id. 
2199 
» 
» 
-e 0 S ,022 
id. 
2216 
» 
» 
+ O 8 ,020 
id. 
sans n° 
bascule 
cyl. Ph. 
+ O 8 ,012 
E. Barbezat, Neuchâtel 
» 
ressort 
cvl. 
J 
O 8 ,013 
On voit donc que pour les chronomètres de poche 
observés, le coefficient barométrique a varié dans 
une limite assez considérable et qu’en moyenne, et 
pour une différence d’altitude comme celle qui existe 
entre la Chaux-de-Fonds et Neuchâtel, la correction 
barométrique se rapproche d’une seconde. 
Il est évident que la diminution de la résistance de 
l’air augmente sensiblement l’amplitude des oscilla¬ 
tions du balancier; mais en se basant sur la condition 
qui se trouve réalisée par les courbes terminales des 
spiraux de M. Phillips, que le moment de la résis¬ 
tance élastique du spiral est proportionnel à l’angle 
dont le balancier est écarté de la position d’équilibre, 
on trouve que l’amplitude des oscillations du balan¬ 
cier ne figure pas dans l’expression de la durée d’une 
oscillation. En effet, si nous désignons le moment 
d’inertie du balancier par I, et par a l’angle dont le 
balancier est écarté de la position d’équilibre, nous 
partons de l’équation différentielle : 
où m représente une constante, et en observant que 
pour l’amplitude extrême a 0 , 
da 
dt 
= 0 , 
on trouve : 
