3° Enfin, par l'introduction de l’eau de carrière dans 
les masses sédimentaires, acquérant avec l’épaisseur 
de celles-ci une température telle que sa tendance à 
la vaporisation dut mettre les masses elles-mêmes 
dans un état de tension très grand. 
J1 ne faut pas oublier que l’air était et est resté 
saturé de vapeur d’eau jusqu’au moment où les con¬ 
denseurs nouvellement formés purent l’en décharger, 
et que la plus grande perte de chaleur interne dut se 
produire lorsque l’air fut en mesure de se débar¬ 
rasser par condensation de la masse des vapeurs qu’il 
contenait, en donnant ainsi lieu à ce mouvement rota¬ 
toire perpétuel de formation et précipitation de va¬ 
peur d’eau dû aujourd’hui à l’action solaire seule. 
Un calcul approximatif donnera une idée de la 
masse de vapeur d’eau contenue dans l’air à l’époque 
du miocène tertiaire, avant la formation des conden¬ 
seurs. 
Admettons 30 degrés comme température moyenne 
du pôle à l’équateur, on aura comme tension de 
vapeur à cette température 31 mm , 5096 de mercure et 
par mètre cube d’air, 30 grammes en chiffres ronds, 
(le chiffre exact est 289,51). Le calcul donne donc une 
lame d’environ l m3 ,500 d’eau pour 50 kilomètres d’at¬ 
mosphère saturée en hauteur et, pour 20 kilomètres, 
p:0 m3 ? 600 seulement. 
La vapeur d’eau actuellement dans l’atmosphère 
n’atteint pas 0 m ,05, soit i /. i0 de celle qui devait exister 
à l’époque tertiaire supposée saturant l’air à 50 kilo¬ 
mètres de hauteur, ou i / i2 avec saturation à 20 kilo¬ 
mètres seulement. 
D’autre part, la capacité calorifique d’un mètre cube 
de matière de l’écorce terrestre, compté à 2500 kilog. 
