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ayant : sm «— jj > a étant l’inclinaison du plan incliné 
la force en chevaux de chaque voiture sera : 
N - 0,0067 
(P — P') ) sin a + 0,051 + R 
V 
équation dans laquelle : 
R =pH + (P + P') cos « F + C 
p étant le poids du câble par mètre courant. 
F = 0,003 le coefï. de résistance au mouvement des 
wagons, soit : 
l k ,62 par tonne pour une vitesse de 2 m et 
l k ,38 par tonne pour le passage dans des courbes 
de 500 m . 
C = 0,008 pL + 0,03 T + 16 | 
force absorbée par le mouvement du câble sur ses 
poulies, T étant la force de traction max. à laquelle | 
le câble puisse être soumis (Vautier, Journal des 
ingénieurs et architectes vaudois , 1888). 
Pour le cas particulier on a : 
T = 2000 k p — lk ; 85 L — 200 m H=:40 m 
sin a —0,2 cos a ~ 0,98 P — 7500 k P'— 6000 k 
V — l m , 5 C = 80 k R — 194 k S — 5 m | 
d’où: N — 5,3 chevaux. 
Nous avons admis que les voitures automobiles ■ 
seiaient mues par l’air comprimé. 
Par rapport aux chevaux, l’économie de ce système 
est incontestable. A Nantes, sur un réseau de tram¬ 
ways ayant plus de 6000 mètres de longueur 
1 ensemble des frais de traction s’est élevé à 27 cent! 
