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nimmt. Auf Grund dieses Gesetzes konnten die nicht messbaren 
Normal-Amplituden der C- wie 6r-Gabeln von der ein- bis vier¬ 
gestrichenen Octave aus der Normal-Amplitude für c — 0,0045 mm 
und g — 0,0009 mm berechnet werden. 
Eine Bestätigung dieser anscheinenden Gesetzmässigkeit des 
Absinkens der N. A. erschien jedoch sehr erwünscht und konnte 
II) aus den Schwingungszahlen 
erbracht werden. 
Wenn man die Schwingungszahlen von G 2 , Gi, G 11 . s. f. durch 
die steigende geometrische Reihe: 9, 9 X 30, 9 X 30 2 , 9x30 3 etc. 
dividirt, so erhält man Zahlen, welche nur soweit von den für 
die 4 tiefsten G-Gabeln gemessenen N. A. abweichen, dass diese 
Abweichungen zwanglos auf Messungsfehler zurückgeführt werden 
können, und weiter fallen die für die höheren (r-Gabeln bei der 
Division sich ergebenden Zahlen fast genau mit denjenigen zu¬ 
sammen, welche für diese Gabeln aus dem normalen Schwellen¬ 
werth für g = 0,0009 mm als N. A. auf Grund der geometrischen 
Reihe 1. 15. 151 15 3 etc. berechnet waren, und schliesslich 
folgten die aus den Schwingungszahlen berechneten Zahlen eben 
dieser Reihe. 
Dieses auffallende Ergebniss war geeignet, die Richtigkeit 
des gesetzmässigen Abfallens der Normal-Amplituden in der 
mehrerwähnten geometrischen Reihe wesentlich zu stützen. 
Es konnte demnach als erstes Gesetz aufgestellt werden: 
die normalen S c h w e 11 e n w e r t h e d e r G - G a b e 1 n werden 
gefunden, wenn man die Schwingungszahlen, von 
der S c h w i n g u n g s z a h 1 für 6r 2 == 2 4 ausgehend, 
durch die steigende geometrische Reihe 9, 9x30, 
9 X 30 2 , 9 X 30 3 u. s. f. dividirt, oder indem man den 
Sch we 11 en we rth für G 2 = 2.66 mm in fallender geo¬ 
metrischer Reihe 1. 15. 15 a , 15 3 u. s. f. entwickelt. 
Was für die 6r-Gabeln Geltung hatte, konnte voraussichtlich 
auch für die übrigen Tonfolgen, die C, D, F, F, A und //-Gabeln, 
in sinngemässerWeise entwickelt werden und es gelang, für diese 
Gabeln die nachstehenden, weiteren Gesetze zu finden, nachdem 
