BÖ — 
Röhre von 1 mm Durchmesser für einen Ton n — 200 v = Vx 
(1—0,24) werden, also eine Verminderung um 24 °/o eintreten. 
Nun haben alle Beobachter für / einen Wert gefunden, der 
grösser als der theoretische Wert 0,006 ist, den übrigens 
G. Kirchhoff selbst nur als untere Grenze ansieht, da er die 
Wärmestrahlung nicht berücksichtigt. 
Nach J. Müller hat / in Wirklichkeit überhaupt keinen be¬ 
stimmten Wert, sondern schwankt in bedeutenden Grenzen. 
Setzt man für / den grössten von J. Müller gefundenen Wert, 
y — 0,01663, so würde sich in dem angeführten Beispiel 
n — 200, d == 1 mm eine Verminderung der Schallgeschwindig¬ 
keit um bereits 66 °/o ergeben, sodass sie also nur noch tyä des 
Wertes in freier Luft sein würde. Bei einem Durchmesser von 
0,66 mm würde die Schallgeschwindigkeit der Formel nach be¬ 
reits auf Null gesunken sein. 
Diese enorme, Verringerung der Schallgeschwindigkeit er¬ 
scheint wenig wahrscheinlich, so dass es von Interesse schien, 
die Schallgeschwindigkeit wirklich einmal bei sehr tiefen Tönen 
und sehr engen Röhren zu messen. 
Die sehr hohen Werte, die gelegentlich für / gefunden sind, 
sind vielleicht zum Teil auf die Anwendung der Kundt’schen 
Staubfiguren zurückzuführen , bei denen also die Röhre Pulver 
enthält, dessen Anwesenheit allein die Schallgeschwindigkeit 
schon vermindert. 
Bei Anwendung enger Röhren und tiefer Töne war die 
Messung von V durch Kundt’sche Staubfiguren aus naheliegenden 
Gründen nicht möglich. Es wurde hier das Quinckesche Inter¬ 
ferenzrohr benutzt, bei dem der in ein Rohr eintretende Schall 
sich in zwei Röhren verzweigt, verschiedene Wege durchläuft, 
um dann wieder zusammengeführt zu werden. Treffen an der 
Vereinigungsstelle Verdünnung und Verdichtung zusammen, so 
tritt durch Interferenz Aufhebung des Schalles ein; der Unter¬ 
schied der Weglängen beträgt dann ein ungrades Vielfaches 
einer halben Wellenlänge. 
Nun war jedoch in vorliegendem Fall, wo die Röhren sehr 
eng sein sollten, die gewöhnliche Form der Quinckesche Inter- 
