140 
oder: 
Bei Einsetzung der Werte für die bfälbt, wie sie aus dem Tripel I 
folgen, ergiebt sich : 
Jetzt greife ich das 1. Glied des Integrandus heraus und nehme 
als dr ein Elementarparallelepiped ; durch partielle Integration 
ergiebt sich dann: 
Ifh h t Axd v dz =fS dxd y ■ dz ) 
= Jfdx - j.de\. 
' z = z 0 * 
Da an der Begrenzung (z — z 0 und z U z x ) des betrachteten 
Aethervolumens (S und $ gleich Null sein sollen, verschwindet 
das Glied, in welchem die Integration partiell ausgeführt ist, 
und es bleibt: 
Dies Verfahren lässt sich auf sämtliche Glieder in der mit c 
multiplicirten ersten eckigen Klammer des I ntegrandus an wenden, 
und die Gleichung der Energie wird: 
* &©. , * &©i. 
Df" 
bx 
+ 
6© 
bz 
T ~ 
b& z 
by 
-jf 
oder anders zusammengefasst: 
