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Wenn wir noch der Kürze halber die Werte der $ und im 
Augenblicke t — 1 0 mit §. r (t 0 ) u. s. w. bezeichnen, so wissen 
wir: mit den § (£ 0 ) und ($ (t 0 ) ist dann der ganze weitere 
Verlauf physikalisch festgelegt. 
Jetzt können wir uns aber ein neues Problem denken, bei 
welchem zur Zeit t — t 0 ein Anfangszustand gegeben sei, welcher 
sehr nahe 1 ) gleich ist dem durch die sechs Werte (t Q ) und 
® (fff) gegebenen Zustande, bei welchem neuen Problem aber 
alle sechs Grössen etwas andere Werte haben sollen. Die 
Aenderungen, welche wir an deren ursprünglichen Werten an¬ 
bringen wollen, und die daraus resultirenden Aenderungen anderer 
von ihnen abhängiger Grössen können wir alssVariationen durch 
das Operationszeichen d bezeichnen. Da die Gleichung der 
Energie auch für die geänderten Anfangswerte gilt, wird durch 
Subtraction der Energiegleichung für beide Fälle: 
• fi + £>;/' f% + ' fa} d T = 0 
oder, da auch die f- Werte zusammen mit dem Anfangszustand 
sich ändern können: 
{f + /*2 ^ Öy + fs'd&z 4" ftx'dfx + $y'df 2 T = 0. 
Fassen wir zunächst die Sf ins Auge. Es ist: 
b$ x 
[b <& 
b®,\] 
11 bt 
u«, 
' jj 
und die eckige Klammer kann sowohl mit den £)- wie auch mit 
Werten variiren. Ganz allgemein würden wir setzen können 
<f/ * = 2lffe < * c,a + 
a — x, y, z 
M. 
b ($a 
a = tf, y. 
z. 
Sowohl die d£) als auch die sind zunächst völlig willkürliche 
sehr kleine Grössen, und zwar Functionen der Coordinaten. 
1) In diesem Punkte meiner Beweisführung verdanke ich Herrn Coli - 
Dr. Heinr. Jung, den ich mit Vergnügen zu meinen Zuhörern in der Vor¬ 
lesung über die Grundlagen der Maxwellschen Theorie zähle, den Anstoss 
zu einer Verschärfung. 
