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Heber die <Dp wollen wir nachher bis zu einem gewissen Grade 
anderweitig verfügen. Es bleiben dann aber noch die d@a voll¬ 
kommen willkürliche Functionen der Coordinaten, und wir 
können sie so bestimmen, dass: 
2&'—- 
a — 3 ol = x, y, z 
also: 
«fl = O 
wird, und ebenso: 
<>/2 = 0 < 7 / 3 = 0 . 
Hiernach bleibt von der Variation der Energiegleichung noch: 
/{fi ■ <7£% + u • <7§r + fa' <7-Ö«> dl = 0. 
Jetzt kann für die vollkommen willkürlichen dieselbe Schluss¬ 
weise, wie in der Variationsrechnung angewandt werden (vergl. 
z. B. Helmholtz Vorles. Bd. VI, pag. 344), aus welcher folgt: 
fl -0 fi — 0 f 3 = 0 
und indem wir hierfür wieder die vollständigen Ausdrücke 
schreiben: 
y , 
, bcp# 
_ b g. 
._ö«. 
c 
bt 
by 
y, 
. . 
_ ög* 
b (£* 
c 
bt 
bz 
b^ 
y 
_ 
_ bgy 
_ bß* 
c 
bt 
bx 
Da der Augenblick t = t 0 völlig beliebig war, gelten diese 
Gleichungen zu jeder Zeit. Wir haben in ihnen das zweite 
Tripel der Maxwellschen Differentialgleichungen gewonnen, deren 
Bedeutung die Induktion ist, ohne dass wir die Gesetze der 
letzteren als bekannt vorausgesetzt haben. 
