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Ausserhalb der Geraden LB aber ist der ganze Raum von 
Punkten P' erfüllt, die eine Brechung nicht mehr ermöglichen; 
dagegen gestatten die Punkte P' eine Reflexion des Strahles SP' 
nach B hin. Es liegt nahe, auch wenn m <7 n 2 , den Punkten P' 
ausserhalb der Spindel eine ähnliche Rolle zuzuschreiben. 
12. Man denke sich einen Strahl LP (Fig. 3) mit dem 
Einfallswinkel V bei P auf ein spiegelndes Flächenelement do auf¬ 
fallen. Er wird nach den Reflexionsgesetzen unter dem Winkel 
oc" = a' nach B' reflektiert. Wenn aber am Orte der Reflexion 
selber ein Wechsel des Materials vorliegt, wie in Fig. 3 durch den 
schraffiert umrandeten Quadranten angedeutet ist, so dass der re¬ 
flektierte Strahl sich in einem anders brechenden Medium, als die 
Umgebung, weiter bewegt, so 
ändert er aus oc" seine Richtung 
nach dem Brechungsgesetz 
(7.) sin oc" = n sin ß, 
oder sin oc' = n sin ß, 
worin wir zur Abkürzung 
112/111 = n gesetzt haben. 
Wenn man den Winkel von 
PL gegen das auf do rück¬ 
wärts errichtete Lot v mit oc 
bezeichnet, so gilt auch 
(8.) sin oc = n sin ß. 
Diese Relation und die Tatsache, dass PB mit LP in der 
gleichen durch v gelegten Ebene liegt, lehrt, dass der Strahlen¬ 
gang LPB den bekannten Brechungsgesetzen folgt, obwohl oc ein 
stumpfer Winkel ist. Wir können den Strahlengang LPB also 
hypothetisch in zweierlei Weise deuten: 
1 . Er bedeutet eine „Reflexion im veränderten Medium“ (dem 
Gesetze (7) folgend). 
2 . Er bedeutet eine „Brechung unter stumpfem Einfallswinkel“ 
(dem Gesetze (8) folgend). 
13. Wir haben damit eine erweiterte Vorstellung des Begriffs 
„Brechung“ geschaffen, die allerdings physikalisch nicht realisierbar 
ist. Wir müssen annehmen, dass im Brechungsgesetz 
sin oc = n sin ß 
der „Einfallswinkel“ (richtiger gesagt, der Winkel im optisch 
dünneren Medium) auch ein stumpfer sein kann. Es wächst dann 
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