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Es sei ferner c m dieses Moment bei beliebiger Temperatur, 
erzeugt durch ein Magnetfeld H, so dass % = e> m /H die molekulare 
Magnetisierbarkeit des betreffenden Stoffes, also Suszeptibilität mal 
Molekulargewicht dividiert durch Dichte ist. 
Nennt man (R = 83,155 • 10 6 erz / grad) 
Gmo * H _ 
“ÜT“ — a ’ 
so wird nach der Theorie von Langevin 
( 2 .) 
T 1 ! — C ot. hyp. 
%0 
und mit wachsendem a, also mit wachsendem H sowohl, wie mit 
abnehmender Temperatur T nähert sich c m , wie erforderlich, 
dem Werte cr mo . Mit abnehmendem a dagegen dem Werte 0. 
Wenn der nach (1.) definierte Wert von a nur klein ist, 
weil z. B. G m0 klein ist, so ergibt eine Entwicklung von (2.) nach 
a, die mit dem ersten Gliede abbricht 
Gm a Omo ti 
Gmo 3 3 RT 
(Das nächste Glied wird 
— 777 cV 
45 
In diesem Falle wird also 
,0 \ _ 'jmo 
(^•) L — 3 - RT 
und 
X T f 
eine Konstante, die „Curie’sche Konstante“, auf die Grammolekül 
bezogen. Auf die Masseneinheit bezogen erhält dies Gesetz die 
Form, die Curie ihm gegeben hat 
X' • T = c, 
worin, wenn d die Dichte, / = x./d ist und x, die Suszeptibilität 
im gewöhnlichen Sinne bedeutet, die mit der Permeabilität p. in 
der Relation jjl == 1 -|- 4tc.x steht. 
Weiss zeigt nun an einer grossen Zahl von Beispielen, dass 
für alle von ihm betrachteten Substanzen dieses a mo nahezu ein 
ganzzahliges Vielfaches eines Normalwertes, nämlich von 
1123,5 C. G. S. 
ist. Und er nimmt an, dass dieser Wert das Moment des „Gramm- 
magnetons“ ist, und das jedes Molekül eine ganze Zahl von solchen 
Magnetonen enthält. 
