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paralleler mit einer geringen Konvergenz nach der Seite der 
Punkte Bn hin. Sichere Schlüsse aus diesem geringen Material 
zu ziehen, wäre verfrüht; doch dürfte eine nähere Untersuchung 
dieser Verhältnisse eine dankbare Aufgabe sein. 
Berechnung des Refraktions-Aequivalents des gelösten Moleküls 
und Vergleichung mit den Beobachtungen. 
Nach H. Landolt stehen die Brechiingskoeffizienten 
von 
Lösungen (allgemein von Gemengen) zu denen ihrer Bestandteile 
in der Beziehung 
n 
1 
Pi 
ni 
1 i n - 
- + P2 - 
1 
+ • • •> 
s . Si s$ 
wo p, n und s Masse, Brechungskoeffizient und Dichte der Lösung, 
pi p 2 . ■ ni ri 2 . .., si s 2 . . . die entsprechenden Werte der Bestand¬ 
teile bedeuten, ln dieser Formel sind die Massenanteile berück¬ 
sichtigt, die erfahrungsgemäss eine weit bessere Annäherung als 
die Volumenanteile ergeben haben. 
ln 1000 ccm einer Normallösung vom spezifischen Gewicht 
s, deren Masse p = 1000 s beträgt, sind pi — Mg Salz und daher 
P 2 = (1000 s — M) g Wasser enthalten. Wenn man mit m, si und 
mit no, so entsprechend den Brechungskoeffizienten und die Dichte 
des festen Salzes und des Wassers bezeichnet, so modifiziert sich 
obige Formel zu: 
1000 
n— 1 
= M 
ni 
oder: 
1000 (n|f l) l M 
Si 
m - 
+ (1000 s — M) 
n 0 
1 
So 
1 
Sl 
1 setzen. 
+ (1000 s— M) 
wenn wir no = 0 und So 
ö 
Führen wir in diese Gleichung die Konstanten Bn und Bs 
durch die Formeln 
Bn 
n = n 0 1 + - 
100 
(vergL S. 403) 
Bs 
und s = 1 (vergl. A.Heydweiller Ann. d. Phys. 30 , 889, 
1909) ein, so ergibt sich nach passender Umformung: 
ni — 1 _ 1 
Si 3 
M 
4 40 Bn - 10 Bs + M 
