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SUR L’INFLUENCE DE LA FORME DES MASSES 
Dans les formules (33) comme dans les formules (22) il faudra, si l’on 
peut négliger le cube du rapport des dimensions des masses à leurs distances, 
remplacer ^ par ses deux premiers termes, ^ et ^ par leurs premiers 
termes seulement. On obtiendra ainsi : 
dT Sm' r m(x'—x) r , .-,„v[x'—x)m r ,, „(z '—sfm 
<T = "FL ^ 2 —-I-?(<*)-+-*<?(*)] 2 — j —■+-[-?(*)+<*?> W ] 2 - 
(26 y 
I dT S mï 
I -- 
</<p 
,/T Sm 'r^/ W 
— -f- 
s?m -1 
, J 
c/N Siri -, (z'—z)(y' — y) 
,^=- TF O'M - TW]Ï - 
d N SmT m(x'-x) r , -, „ v(x r -x)m _ x — VY 1 
^ = + - M 7 [^2 + [-?(«!)+W] 2 ^-[_«p(j) + Ap'(*)]Z - mj- 
M' 
Sm'[ 
v(x'—x)m 
■ (y-y? 
D’après ce que nous avons dit plus haut sur le développement de v, et en 
se rappelant le calcul du paragraphe précédent, il est clair que la valeur de 
y qui convient à l’approximation actuelle est — - (,rx) ~ (formule 15' où x 
est remplacé par — (x’ — x ). Substituant cette valeur dans (26) on obtient 
facilement : 
dT <pl$) r -, 
M' — = — T M'Zmx — M v/üV 
f/<P rj L W 1 
(27) 
r fV) _ <#) 
6 â 2 
â ) 
f'(rj) Cp(rJ) 
[il' 2(x 2 — z 2 )m + M 2 [x’ 2 —z" i )m' — 2hnx2)n'x'-t-2Zz>n 2z'm'J 
r/T fcp'(rj) cp(<î)\ r „ , , , „ „ , , , -, 
M = [— â - ÿ j L M lz y m +M2c y m - 2 zm 2 z/ m - 2 - m ïy ,n ] 
[M' 'Lzym-x- M Iz'y'm' — 2 z’ni'üym — 'Zzm lym^ 
à à 
, <N 
M — = 
df 
dN cp UT) r i 
M' — — — T— f M'2 mx — MSiw'x'l 
dï â L J 
cp'(J) cp(J) 
S â 
[M' 2(.x 2 —ÿ’Jm+M 2(cc' 2 — y' 2 )m'— 22mar 2m'x'+2Zym2y'in'^. 
Faisons maintenant coïncider les axes d’inertie principaux de M et M' avec 
les axes des coordonnées et soient IJ 7 L, Il ly II' les moments principaux 
