DANS LE CAS D’UNE LOI QUELCONQUE D ATTRACTION. H 
valeurs qui, transportées dans (12), donneront : 
en faisant/‘(?/ 2 + s 2 )^h=/v., moment d’inertie de la masse autour de l’axe desa?. 
Si l’on assujettit le point attiré à se mouvoir à la surface d’une sphère de 
rayon à décrite du centre d’inertie du système attirant, on voit pai les foi mules 
précédentes que X, ou la composante suivant le rayon, varie en sens inverse 
du moment d’inertie p autour du rayon, et que Y et Z, ou les composantes 
dans le plan tangent à la sphère, sont nulles pour 
J' xySm = O, f xzdm — 0 ; 
R étant l’attraction résultante, on a RdR=XdX-j-YdY -j-Zc/Z. 
Donc R est maximum et minimum en même temps que X pour dX= O, 
Y = O, Z=Q; c’est-à-dire sur les axes principaux d’inertie minimum et 
maximum C. Q. F. D. 
Ce théorème capital est la base de la théorie des systèmes de cristallisation. 
3. Comme application et vérification des formules précédentes, cherchons 
les expressions de X, Y, Z dans le cas où la fonction © est 1 inverse d une 
puissance n de la distance, c’est-à-dire où 1 on a 
On a dans ce cas 
n.n - 1 - 1 
Ces valeurs, transportées dans les expressions (11), donnent ; 
