244 
I den nye mekanik derimot er det ikke saa. Vi kom her til det 
resultat, at hastigheten i 2det sekund vokser mindre end i Iste, endnu 
mindre i 3dje, o. s. v. Dette kan uttrykkes saaledes : Legemets ha¬ 
stighet vokser i 2det sekund mindre end i første, fordi legemet gjør 
•større motstand mot kraften. Bevægelsen blir altsaa den samme som 
om legemets masse var blit større. Med andre ord, legemets masse 
er ikke konstant, men avhænger av hastigheten, vokser med denne. 
For smaa hastigheter er denne indfl.ydelse endnu liten, saa at mas¬ 
sen — som i den gamle mekanik -— kan ansees konstant; ved store 
hastigheter er dette imidlertid ikke længer tilfældet. Ved meget store 
hastigheter vokser massen overordentlig med hastigheten, og den blir 
uendelig stor, naar denne hastighet er lik lysets. I samme grad som 
hastigheten vokser vil ogsaa motstanden mot veksten tilta, og hastig¬ 
heten vil aldrig naa eller overgaa lysets. Efter den nye me¬ 
kanik er altsaa lysets hastighet den største, som 
kan eksister e. Flammarions ,,Lumen“ er ikke mulig. 
Naar vi i det tilfælde kom til slutninger, som stred mot relativitets- 
princippet, laa det deri, at der var noget galt i forutsætningerne. 
Ved nærmere undersøkelse vil man fin de, at ogsaa i de tilfælde, som 
ligger mindre nær det tænkte grænsetilfælde, vil vanskeligheterne 
forsvinde paa samme maate. 
Lorentzh nye teori har endnu kun git os hypoteser som er ganske 
antagelige. Desværre er der endnu en, som er langt vanskeligere at 
fordøie. Den er imidlertid ganske uundgaaelig, naar relativitetsprin- 
cippet skal beholde sin gyldighet ogsaa for hastigheter, hvis retning 
ikke falder sammen med den fælles translationshastighet. Naar nem¬ 
lig et legeme forskyves, maa det efter Lorentz undergaa en flattryk- 
ning; dets dimension lodret paa forskyvningsretningen blir uforandret, 
mens dimensionen i bevægelsesretningen blir forkortet. 
La os igjen tænke paa de to iagttagere med urene, den ene i A, 
den anden i B. Signalet fra A til B træffer dette sted i B 1 , naar pilen 
