68 
Jk e t, som Luften udøver p a a 1 c m . 2 a f Beholde¬ 
ren angivet i Dyn og m Massen a f et M o 1 e k y 1 e 
a n g i v e t i Gra m. 
Vi skal nu undersøge, hvor vidt de eksperimentelt fundne 
Love, Mariottes og Gay-Lussacs Love, kan forklares ved den 
fremsatte Teori, og hvilke Antagelser, vi maa gøre om den 
foreløbig ubestemte Størrelse, Molekylernes Hastighed. 
I Begyndelsen af denne Artikel er omtalt, at Mariottes 
Lov udtrykker, at Vægten af den Luftmængde, som findes i 
1 cm. 3 , og det Tryk, som Luften udøver, vokser i samme For¬ 
hold, naar der hele Tiden er samme Temperatur i Beholderen. 
I den udledte Formel p = i / 3 N m c . 2 angiver N m Vægten af 
1 cm . 3 Luft, og det ses derfor, at Formlen netop udtrykker 
Mariottes Lov. Da Trykket p og Vægten N m kan maales, er 
man i Stand til af Formlen at beregne Hastigheden c, der fore¬ 
løbig antages at være den samme for alle Molekyler. 
Ved Trykket 1 Atmosfære — 760 mm. Kviksølv = 
1.033 kg./cm 2 . = 1.014.10 6 ~~ og ved 0° har eksempelvis 
1 cm . 3 Ilt (Surstof) Vægten 0.00143 g og altsaa er 
^ _ 1.014 X 10 6 
C ’ — -J- • 0.00143" 
hvoraf faas: c = 46 100 —. 
sec. 
Paa lignende Maade kan man beregne Hastigheden ogsaa 
for andre Luftarters Molekyler. Eksempelvis har man, at da 
Brintens (Vandstoffets) Vægtfylde er 16 Gange mindre end 
Iltens (Surstoffets), bliver Hastigheden af Brintmolekylerne 
(Vandstofmolekyleme) 4 Gange saa stor som Hastigheden af 
Htmolekylerne (Surstofmoiekylerne) eller 184 400 
Ifølge Gay-Lussacs Lov skal, som omtalt, Trykket af en 
indespærret Luftmængde vokse med 1 / a73 for hver Grads Op- 
varmning fra 0°. Denne Fordring kan tilfredsstilles i Formlen 
for Trykket p = V 3 N m c. 2 , naar man antager, at c 2 vokser i 
dette Forhold. Ud fra denne Antagelse finder man da, at 
Hastigheden for Ilt- (Surstof-) og Brint- (Vandstof-) Mole- 
kylerne ved 100° er henholdsvis 63 000 og 252 000 
Som man ser, lader det sig gøre ved Forklaringen af 
Mariottes og Gay-Lussacs Love at fastholde den Antagelse, at 
