78 
men efter vor almindelige Betragtningsmaade vil det dog ved- 
blive at være det samme i begge Kolber. Antager vi nemlig, 
at et Luftvolumen midt i det snævre Rør kan opfattes som en 
samlet Masse, der paavirkes fra begge Sider af Trykkene i 
Kolberne, da maa disse være lige store, for at Luftvoluminet 
kan blive paa sin Plads. 
Betegnes de to Kolber ved I og II, Trykket, Antallet af 
Molekyler i Kubikcentimetren og Molekylernes Hastighed hen¬ 
holdsvis ved p x , N 1? e 1 og p 2 , N 2 , c 2 , for hver af dem, har man 
i Følge den kinetiske Luftteori at 
P, - i N, m cj og p 2 — -J- N 3 m c’ 
For at Trykket p x og p 2 kan blive lige store, maa man 
da have: 
der udtrykker, at Antallet af Molekyler i Kubikcentimetren i 
hver af de to Kolber i saa Fald maa staa i omvendt Forhold til 
Middeltallene af Molekylhastighedernes Kvadrater. 
Gøres Middeltrykket i hele Beholderen imidlertid saa lille, 
at Molekylernes Middelvejlængde bliver stor i Sammenligning 
med Apparatets Dimensioner, vil man ikke i det snævre Rør 
have et Luftvolumen, der kan betragtes som en samlet Masse, 
og man har da ingen Garanti for, at Trykkene i begge Kolberne 
vil være ens, naar den ene er varm og den anden kold. 
I Følge den kinetiske Luftteori vil Betingelsen for, at der 
i Tidsenheden gaar samme Luftmængde fra I til II som fra 
II til I, kunne formuleres saaledes, at Antallet af Luftmolekyler 
I / : 4 N "c, der gaar gennem en Fladeenhed af et Tværsnit af 
Røret, skal være det samme i begge Retninger. Antages for 
Simpelheds Skyld, at Temperaturovergangen mellem de to 
Beholdere er ganske skarp, og at det betragtede Tværsnit af 
Røret ligger der, hvor Temperaturovergangen findes, vil man 
have, at Middelhastigheden paa Tværsnittets to Sider er hen¬ 
holdsvis G og Betingelsen for, at der gaar lige stor Luft¬ 
mængde i begge Retninger bliver da 
* N, c* 
N, c; = 
N. 
eller at 
c 
