SPECTRES INFRA-ROUGES ET LA DI AT H E RM A N SIE 
1-5 
dépend en particulier de la longueur d’onde de la radia¬ 
tion transmise, de l’épaisseur de la couche absorbante, ou 
de la concentration de la dissolution. Si, par exemple, 
nous représentons par r/ 0 l’intensité initiale de la radia¬ 
tion, l’intensité du faisceau transmis après avoir tra¬ 
versé une épaisseur d de dissolution absorbante de con¬ 
centration c, nous aurons 
a = 7° 
7l J Mc 
expression dans laquelle / = 2.1828... base des îogarith- 
mes népériens et k un coefficient qui dépend de la nature 
du corps traversé et de la longueur d’onde employée. 
Comme le corps traversé est toujours le même dans le cas 
qui nous occupe, le coefficient k ne subit de ce fait aucune 
variation; mais comme, d’autre part, il varie avec la lon¬ 
gueur d’onde et que nous avons employé la totalité de la 
radiation, il en résulte que la courbe que nous avons obte¬ 
nue doit être intermédiaire entre celles que l’on trouverait 
pour les différentes valeurs de k correspondant à chacune 
des longueurs d’ondes utilisées. O11 peut vérifier que l’al¬ 
lure de la courbe obtenue est la. même que celle qui est 
fournie par l’expression donnée plus haut. 
II e PARTIE 
Spectres infra-rouges des dissolutions d’iode. 
Les observations ont été effectuées avec un grand spec- 
tromètre à prisme et lentilles de quartz dont le cercle di¬ 
visé donnait 10 secondes. Le prisme était monté sur une 
plateforme centrale graduée pouvant donner 5 minutes. 
Le collimateur recevait la lumière du soleil réfléchie par 
le miroir argenté d’un héliostat de Foucault ; une boîte de 
bois placée devant la fente du collimateur permettait d’in¬ 
troduire sur le trajet des radiations calorifiques la cuve 
