COHÉREUR 
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et des mouvements violents de particules métalliques sous 
l’action des oscillations électriques, M. Tommasina 1 , eu 
obtenant des chaînettes de particules adhérentes et M. Ap- 
pleyard 2 , des déformations de globules liquides, semblent 
confirmer la théorie de M. Lodge. Cet établissement de 
liaisons conductrices, par arrachement de particules aux 
surfaces en regard, paraît à M. Brardy pouvoir n’être qu’un 
phénomène additionnel, particulier aux actions puissantes 
et ne pas rendre compte de Faction sur les agglomérés so¬ 
lides à gangue isolante : la dénomination de cohéreur reste 
la traduction d’une interprétation encore incertaine. 
II. Principe des mesures et disposition 
des appareils. 
L’observation sur le cohéreur des diverses actions élec¬ 
triques se réduit à la mesure d’une variation de résistance. 
L’état initial d’énorme résistance du cohéreur étant fixé, 
la cause dont l’effet doit être observé est mise en action 
et la nouvelle résistance du cohéreur, déterminée par cette 
action, est mesurée. La méthode qui se prêtait le mieux à 
ces deux mesures successives de résistance est celle qui 
repose sur la détermination simultanée de l’intensité et 
de la différence de potentiel, avec application de la loi 
d’Ohm. 
Pour cela j’ai disposé mes appareils comme suit : 
Dans un circuit comprenant un élément Daniell E, une 
résistance comme r et un galvanomètre sensible G 1 (Fig. i), 
j’intercale le cohéreur G dont la résistance r t est à déter¬ 
miner. Aux extrémités A et B du cohéreur, j’établis une 
dérivation comprenant un galvanomètre sensible G 2 et une 
résistance connue r 2 . Dans ces conditions, la résistance 
1 Th. Tommasina, Comptes rendus de l’Académie des sciences, 1899. 
2 Rollo Appleyard, Cohèrenrs liquides. 
