GOHÉREUR 
283 
Les déviations des galvanomètres, prises au même instant, 
donnent : 
En Gj : d ± = 345 mm 4, soit après réduction à la tan¬ 
gente, ^ = 34i mm 5 ; 
En G 2 : d 2 — 1 45 nim g5, soit après réduction à la tan¬ 
gente, â 2 — i45 mm 6. 
i — â t X ci = 34i.5 X i.o63 X io _8 = 363 .08 X io ~ 8 ampères 
4 = ô 2 x c s = i45.6 x 2.493 X io ~ 8 — 363 .06 X io -8 » 
i — i 2 = q = .. 0.02 x io~ 8 ampères 
Jp = 4 r \ ] $r: 363.06 x io~ 8 x 3 1 33 = 1 137466.9 x io ~ 8 volts. 
Jp 1167466.9 X io" 
0.02 x io' 
= 56.873 X 10 6 ohms. 
Il convient de remarquer que si cette grandeur devait 
jouer un rôle important et par conséquent être mesurée 
avec exactitude, la méthode ci-dessus ne fournirait des ré¬ 
sultats précis qu’avec des galvanomètres de sensibilité su¬ 
périeure à celle des appareils que j’ai employés. En effet,, 
dans la lecture des déviations, une erreur d’observation 
de o mm i, supposée prise par défaut pour i (d ± — 3 Z| 5 mm 3 ) et 
par excès pour i 2 (d 2 = 1 46 mm o5) donnerait r x = oc . Cette 
même erreur prise par excès pour i (d t = 3 /j 5 mm 5 ) et par 
défaut pour i 2 (c/ 2 = i 45 mm 85 ) donnerait r = 5 x io 6j2 en¬ 
viron. Dans la détermination des résistances initiales du 
cohéreur les déviations galvanométriques donnant les in¬ 
tensités i et 4 n’ont généralement différé que de quantités 
de l’ordre de grandeur des erreurs d’observation. Dans ces 
conditions, cette détermination n’est qu’approchée. Elle est 
suffisante cependant, puisqu’il suffit, pour les besoins de mes 
recherches, que cette résistance initiale soit au-dessus d’une 
limite, si cette limite est fixée suffisamment haut. Cette 
circonstance m’a permis de procéder plus simplement en¬ 
core. En supprimant la dérivation, le circuit 11 e comprend 
XXXVIII 
20 
