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A. KETTERER 
On trouve la résistance minimale 
pour le cohéreur IJ : pour le cohéreur lit : 
r'I = 128^ 
pour 
i = o a .i5 
f 
r g = 
i5i^ 
pour 
i = o a .3 
/*'f = 123 
» 
i= o a .3 
r' 5 = 
80 
» 
i = o a .8 
r' 4 = 52 
» 
i = 1 a .o 
^4 f= 
66 
» 
i == i a . 1 
r% p 125 
» 
i= i a .5 
! 
1 ‘ 3 - 
66 
» 
i = i a .5 
r' 2 = 147 
» 
i = 2 a .O 
r'I = 
84 
>) 
i = 2 a , 0 
r \ B 
88 
» 
i = 2 a .5 
On constate que ces minima de la résistance du cohé¬ 
reur, avec des intensités croissantes , diminuent pour aug¬ 
menter ensuite. Ces tableaux (page 3io) des résultats 
de mesures destinées à mettre en évidence Faction de 
la self-induction révélaient déjà l’influence de l’intensité du 
courant sur l’efficacité de l’étincelle. 
On pourrait de même présenter comme une preuve de 
Finfluence de la self-induction sur la qualité de l’étincelle 
agissant sur le cohéreur le fait que, dans le tableau don¬ 
nant Faction de l’intensité selon diverses self-inductions, 
les minima de résistance du cohéreur passent par un mi¬ 
nimum avec des self-inductions croissantes. Ainsi 
pour 
le cohéreur II : 
pour 
le cohéreur III : 
8 - 
I 20 *^ 
pour 
L = o H .01375 
r[ 8 = 307^ pour L = o H .01 
G ¥7$, 
I0 7 
» 
L = 0 . o 55 
r' 7 = 200 
» 
L = o.o 55 
5 = 
66 
» 
L — 0.11 
r 'e= 69 
» 
L = 0.11 
3 “ 
6 9 
» 
L = 0.44 
r' 5 = 64 
» 
L = 0.22 
1 Tf 
168 
» 
L = o. 5 q 
'■'4= 97 
» 
L = o .44 
r' ?) =112 
» 
L = o. 5 q 
Les mesures portées dans les quatre tableaux (j)ages 3io, 
3 1 3 et 314) dont sont extraits ces minima se vérifient 
donc mutuellement. 
L’exactitude des mesures et la légitimité des conclusions 
qui en ont été déduites ressortent encore des valeurs com¬ 
binées trouvées pour l’intensité de courant et la self-induc- 
