PROPRIÉTÉS MAGNÉTIQUES DES POTERIES LACUSTRES 33c) 
fonction périodique cos cp de l’angle cp que fait une section 
quelconque avec la section principale. On aura donc sur 
chaque élément, le long d’une génératrice une masse égale 
à + h cos (p. Deux éléments des bases, diamétralement 
opposés, supporteront donc des masses 
m 1 = ± v + h cos (p 
m 2 = - tu— h cos cp , 
d’où m 1 -f m 2 === ± 2 v 
m 1 — m 2 — -f 2 h cos (p . 
La tangente de l’inclinaison sera donc 
v m-, -f- m 9 
tg i = — = —-- cos w , 
h m 1 — niçy 
expression qui se réduit à 
% ïm 
m 1 + m g 
171 -, 
m.-, 
pour les points de la section principale. 
On voit que si l’on porte en abscisses les distances d’un 
élément du pourtour à un autre arbitrairement choisi 
comme point de départ, et en ordonnées les masses cor¬ 
respondantes, la courbe obtenue sera une cosinusoïde si 
l’inclinaison est nulle, une parallèle à l’axe des abscisses el 
d’ordonnée positive ou négative suivant le sens de l'incli¬ 
naison si celle-ci est de 90°. Entre ces valeurs extrêmes 
de /, la courbe aura une allure intermédiaire qui nous ren¬ 
seignera déjà sur l’ordre de grandeur et le sens de l’incli- 
naison. 
La mesure des m se fait magnétométriquement. M. Fol- 
gheraiter s’est servi avec succès de l’anneau aimanté d’une 
boussole des tangentes. Le cylindre — et plus tard le 
vase à étudier — était couché horizontalement dans la 
direction est-ouest de manière que la génératrice la plus 
