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JEAN LUGEON 
d’après lè théorème de Bellanger, que si l’eau possède 
une très grande vitesse. Cette condition n’étant pas le 
cas ici, la veine liquide se détendra et envahira l’es¬ 
pace A. B. Au début de l’expérience il se produira une 
sorte d’appel dans A.B., puis après quelques instants, 
grâce à l’isotropie de l’eau, l’équilibre sera rétabli dans 
les fractions amont et aval. Nous aurons pendant l’écou¬ 
lement deux zones nécessairement moins sollicitées à 
se déplacer, ce seront les parties semi-circulaires. Une 
certaine surface limitera ces deux zones du courant 
général, et, du frottement qui en résultera, naîtront 
probablement des tourbillons. Les molécules arrivant 
avec une certaine vitesse dans la partie élargie ne ten¬ 
dront donc pas toutes à rester sur l’axe rectiligne et vien¬ 
dront partiellement butter sur les deux éperons de l’axe B. 
11 en résultera par conséquent une perturbation dans les 
filets quasi stationnaires et les filets mobiles de la ré¬ 
gion A. B. 
Par suite de l’inégalité entre la vitesse du courant 
d’arrivée et de l’immobilité relative des secteurs circu¬ 
laires, je disais qu’il devait naître des tourbillons. Or 
j’ai constaté à maintes reprises que tel n’était pas le cas 
si certaines conditions de vitesse n’étaient pas remplies. 
Ainsi, si l’eau circule très lentement, on voit nettement 
se former sur la tranche limitant les zones d’inégale 
vitesse, une ride que je dénommerai dorénavant « ride 
limite » et un vague tourbillon dont le sens de rotation 
va du courant plus rapide au moins rapide, c’est-à-dire 
que sur le bord gauche le tourbillon tournera sinis- 
trorsum (sens inverse des aiguilles de la montre) et se 
localisera dans la zone calme ; le même raisonnement 
s’appliquerait pour le côté droit du canal. Si la vitesse 
augmente, ces deux tourbillons disparaissent et ce phé¬ 
nomène se complique. Si au contraire la vitesse atteint 
un certain optimum (env. 8 km. / h.), il arrive parfois 
