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ED. GUILLAUME 
teindre l’eau calme ; nous créerons un rond, un bourrelet, 
dont le centre sera fixe par rapport au lac, et dont le rayon 
croît rapidement. Mais, puisque nous sommes emportés 
par le bateau, l’endroit où est tombée la pierre s’éloignera 
de nous. Semblablement, notre globe peut être considéré 
comme un faible esquif qui nous emporte dans la mer 
éthérée. Produisons un signal lumineux bref ; dans l’éther 
une onde sphérique prendra naissance ; son centre, im¬ 
mobile dans ce fluide, s’éloignera de nous à la vitesse de 
30 km. à la seconde. Dans ces conditions, si nous fai¬ 
sons des expériences d’optique à la surface de la Terre, ne 
devrons-nous pas nous attendre à constater des différen¬ 
ces selon l’orientation que nous donnerons aux rayons 
lumineux ? 
Voici le dispositif très simple que Michelson et Morley 
utilisèrent en vue de mettre notre mouvement dans l’éther 
en évidence. Figurons-nous une grande équerre ; j’ap¬ 
pelle A le sommet de l’angle droit, B et C les deux autres 
sommets, et je suppose les côtés AB et AC égaux. Pla¬ 
çons en B et en C deux petits miroirs perpendiculaires aux 
côtés respectifs. Lançons le long de AB et le long de AC 
deux rayons lumineux ; ils vont frapper les miroirs et 
reviendront en arrière en suivant le chemin inverse. Si 
le tout est au repos dans l’éther, des rayons lumineux 
mettront le même temps à parcourir les côtés AB et AC. 
Qu’arrive-t-il, par contre, si l’équerre est emportée avec 
la Terre ? Orientons par exemple le côté AB dans le sens 
du mouvement de notre globe ; le rayon qui part de A 
dans l’éther pour aller vers B mettra plus de temps pour 
atteindre ce point que si l’éther était au repos, puisque 
B fuit le rayon ; à son retour, par contre, le rayon attein¬ 
dra A plus tôt, puisque ce point vient à lui. Quant au rayon 
AC, il mettra autant de temps pour aller de A en C que 
pour revenir de C en A. Faisons maintenant pirouetter 
l’équerre autour de son sommet A. Les layons AB et AC 
