G.-J. KOOL 
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de temps dt avec une vitesse > c et <1 c + de une certaine 
aire SJ de la paroi du réservoir dans une direction qui 
fait avec la normale à cette aire un angle & et << & d&. 
Il trouve pour cette quantité l’expression 
1 Y 
(6) .— n . ^- g SJ dh (p ( c ) de sin & d& . 
Puis, parcourant la même voie que Clausius a suivie 
pour déterminer son équation, M. Boltzmann déduit sans 
peine de cette dernière expression Féquation 2, c’est-à- 
dire l’équation qu’il croit être celle qu’il s’agit d’établir. 
Eh bien, si juste que puisse sembler la détermination 
dont je viens d’esquisser la marche, je ne pense pas qu elle 
résiste à une critique sérieuse. 
D’abord je fais remarquer que, bien que l’auteur ne le 
dise nas d’une façon explicite, la manière dont il établit le 
nombre n des centres moléculaires qui, selon lui, 
occuperaient, dans l’état d’équilibre intérieur du gaz, l’unité 
de volume de la tranche c, démontre clairement qu’il a 
basé sa détermination soit sur l’opinion que, dans cet état 
d’équilibre, l’espace commandé par les molécules est uni¬ 
formément réparti dans tout le réservoir, à l’exception de 
1 
la couche pariétale E d’épaisseur —— q, soit sur l’opinion 
que, dans cet état d’équilibre, la matière moléculaire elle- 
même se trouve répartie uniformément dans toute l’étendue 
V—E dont je viens de parler. 
Or, il ne me sera pas difficile de faire ressortir que l’une 
aussi bien que l’autre opinion non seulement ne saurait se 
justifier au point de vue de l’hypothèse cinétique des gaz 
— hypothèse dont l’auteur part dans ses recherches — 
mais encore doit nécessairement être estimée fausse pour 
ce motif qu’une répartition rigoureusement uniforme dans 
