G.-J. KOOL 
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(7) .-îp h sin d (f ( c ) de SJ c T cos # 
le nombre des molécules qui, animées du mouvement 
spécial que je viens d’indiquer, auraient, dans la suppo¬ 
sition en question, leur centre à un même instant à l’inté¬ 
rieur d’un cylindre oblique F; cylindre dont l’axe est paral¬ 
lèle à la dite direction absolue, dont la base est la pro¬ 
jection SJ' de l’aire SJ sur une surface S', parallèle à cette 
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aire et menée à travers le gaz à une distance — q de 
celle-ci, et dont l’axe a une longueur c T ; T étant la durée 
de la période de temps, d’une longueur quelconque, pen¬ 
dant laquelle nous considérons l’aire SJ sous le rapport 
des chocs qu’elle reçoit des molécules qui s’y heurtent et 
s’y réfléchissent. 
Or il est évident que dans le cas hypothétique où les 
molécules seraient dépourvues de volume et où elles ne 
pourraient donc jamais s’entrechoquer, l’aire SJ serait 
dans le cours de la période T touchée par la totalité des 
molécules du groupe G (d , dd , c, de) évaluées dans 
l’expression 7, et par aucune autre molécule de ce groupe, 
par aucune autre molécule m (d, dd , c, de), ainsi que je 
désignerai dans la suite chacune de ces molécules. 
Eh bien, il ne sera pas difficile de prouver que, si l’on 
suppose que la paroi SJ est supprimée et que le gaz s’étend 
notablement au delà, si l’on suppose, en d’autres termes, 
que la densité du gaz, le mouvement des molécules et le 
jeu de leurs chocs sont dans les couches contiguës à la pa¬ 
roi SJ rigoureusement ce qu’ils sont dans les couches plus 
centrales du gaz, on pourra indiquer également par l’ex¬ 
pression 7 le nombre exact des molécules m (d, dd , c, de) 
qui, pendant la période T, touchent dans la réalité l’aire SJ, 
où les molécules occupent une certaine étendue et où, 
par conséquent, elles s’entrechoquent inévitablement de 
temps à autre. 
