CORRECTION DE i/ÉQUATION DE CLAUSIUS 417 
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ait k auxquels auraient participé — s’ils avaient pu s’ac¬ 
complir — des molécules m (d, dd, c, de). En s’accom¬ 
plissant, ces k chocs auraient apparemment appauvri le 
groupe G (d, dd, c, de) d’un nombre de k molécules. 
Puis, admettons encore que, parmi lesdits K chocs non pro¬ 
duits, un nombre de k' se seraient accomplis, s’ils avaient 
pu se produire, de manière qu’après le choc l’une des 
deux molécules en contact aurait acquis la vitesse et la 
direction du mouvement des molécules m (d, dd, c, de). 
Evidemment ces k' chocs-là, en s’accomplissant, auraient 
enrichi le groupe G (d, dd , c, de) d’un nombre de k' mo¬ 
lécules ; k' étant, comme k , une valeur infiniment petite 
par rapport à K. 
Gomme en réalité la présence de la paroi Q empêche 
tous ces chocs, les chocs k comme les chocs k', de se pro¬ 
duire, il faudra ajouter à l’expression 7 trouvée ci-dessus, 
la valeur k, puis retrancher de leur somme la valeur k'. 
si l’on désire connaître l’expression exacte du nombre des 
molécules m (d, dd , c, de) qui atteignent l’aire £} dans le 
cours du temps T. Ce nombre exact sera donc indiqué par 
l’expression 
1 
— n sin d cos de T(p (c) & dd de k — k '. 
Malheureusement l’évaluation des deux valeurs k et k' 
est extrêmement difficile, si, dans l’état actuel du calcul 
intégral, elle n’est pas absolument impossible, et cela alors 
même qu’on attribuerait aux molécules du gaz la forme 
sphérique. Le lecteur s’en convaincra s’il veut bien nous 
suivre dans la recherche de la première de ces valeurs, 
recherche dont nous voulons au moins ici exposer la marche 
pour le cas où les molécules auraient vraiment ladite forme. 
D’abord, faisant la supposition que la paroi ü n’existe 
pas, et que le gaz s’étend notablement au delà, on calcu¬ 
lera le nombre v des chocs qui, pendant un élément de 
