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PA U L-L. M E RCA N T O N 
volume total, Peau dans une proportion plus formidable 
encore. 
Enfin, la théorie n’explique pas du tout comment des 
trépidations peuvent accélérer la réapparition du résidu, 
ni comment le résidu peut prendre, quand la température 
augmente, les valeurs énormes que M. Boutv a trouvées 
pour le mica. 
Les théories précédentes n’attribuent à la molécule qu’un 
rôle tout passif. 
L’analogie des phénomènes du résidu avec ceux qu’on 
rencontre dans les déformations élastiques des corps, 
l’échauffement et les déviations des diélectriques dans le 
champ, devaient pourtant amener des chercheurs à lui don¬ 
ner un rôle plus actif, à chercher dans des frottements in¬ 
ternes la cause des phénomènes. 
M. Mascart 30 a donné de la théorie des diélectriques 
composés une modification où entre en jeu la molécule. 
Les feuillets sont alternativement conducteurs « et iso¬ 
lants /?. Dans le champ, les premiers s’élargissent aux dé¬ 
pens des seconds jusqu’à un certain point qui correspond 
à un maximum du pouvoir inducteur 
« + p 
Mais, remnr- 
a 
que M.Houllevigue, si ce pouvoir inducteur varie de k\ à k 2J 
la variation X de l’épaisseur de la couche conductrice reste 
nécessairement inférieure à l’épaisseur ce du diélectrique 
interposé. Alors, comme on a 
on a aussi k 2 < 2 h\. 
Or, en pratique k 2 dépasse de beaucoup h\ chez les dié¬ 
lectriques à résidu. 
M. Houllevigue a formulé une théorie qui satisfait aux 
lois expérimentales des condensateurs tout en rendant bien 
compte des phénomènes qui influent sur la réapparition du 
résidu, trépidations, etc. 
