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PAUL-L. MERCANTON 
le résidu, M. Houllevigue traite le cas d’un diélectrique 
soumis à une force électromotrice sinusoïdale et arrive, 
pour l’énergie perdue par centimètre cube et par période, 
à l’expression : 
p _ 4 7 z 2 b P 2 <2> 0 ~(£ -f- y) 
a 2 T 2 + 4 re 2 f 46 2 2 aP + ^ \ 
Ou P est la densité électrique cubique, T la durée de la 
période, <I > 0 le champ maximum (t + <p) la phase a et b les 
coefficients désignés plus haut. 
L’auteur montre ensuite que le travail par cycle du frot¬ 
tement interne est donné par Faire d’une ellipse et qu’en 
représentant les déplacements J ' en fonction de (Ê>, on ar¬ 
rive à une ellipse inclinée sur les axes de coordonnées et 
qui n’est autre que la courbe de viscosité. Cette courbe dé¬ 
génère en une droite quand T devient très petit. 
La théorie de M. Houllevigue impose la conception d’un 
mécanisme, simple il est vrai, de déplacement des molé¬ 
cules. 
Elle s’appuie en outre sur deux hypothèses incontrôla¬ 
bles touchant les réactions du milieu sur les molécules. 
Tout récemment, M. Pellat 31 a développé une théorie 
qui n’exige qu’une seule hypothèse, vérifiée aussi dans ses 
conséquences, et qui, pour le reste, s’appuie entièrement 
sur des faits expérimentaux, sans réclamer la conception 
d’aucun mécanisme spécial. Elle est basée tout entière sur 
l’existence d’une polarisation réelle des diélectriques , ayant 
les mêmes caractères de réalité que la polarisation magné¬ 
tique. Cette assimilation des deux polarisations date d’une 
trentaine d’années déjà; elle a été tentée par Félici 32 , qui 
a comparé la manière d’être des diélectriques à celle du fer 
doux et a cherché à mesurer les durées de dépolarisation 
du verre, du soufre et du spermaceti. 
En 1890, M. Bouty 25 disait à propos du mica : « Il est 
