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PAUL-L. MERG ANTON 
diélectrique, l’expression suivante de la charge au temps t. 
o K V S 0 . 
m — Sc = - V S / 
4 ne- J 
Le premier terme du second membre exprime l’effet du 
pouvoir conducteur vrai K, le second terme celui de la 
polarisation j. 
C’est ici qu’intervient la seule hypothèse mise en jeu. 
M. Peliat admet que 
'm-./-- 
J est la polarisation finale; c’est une fonction du champ 
final <P. 
On a donc, pour la valeur de j au temps /, 
j = J (1 — e-K ). 
D’autre part, nous avons vu que J est une fonction h 
du champ final (P 
J = h (P. 
Or l’expérience a montré que, pour les champs faibles, 
h est une constante (Curie, Peliat). Sa valeur décroît dans 
les champs intenses, c’est le cas du moins pour l’ébonite 
(Peliat). Il y a tout lieu de croire que h tend vers une 
limite 0 quand <P tend vers l’infini et qu’il se produit, pour 
les diélectriques, une saturation analogue à la saturation 
magnétique. 
En poursuivant ses calculs, M. Peliat trouve une ex¬ 
pression du pouvoir inducteur apparent K' qui s’accorde 
avec les faits expérimentaux. Dans le cas d’un seul diélec¬ 
trique, 
K' == K + 4 A [i — G‘ bt ] 
ce qui fournit un moyen de mesurer b. On voit que K' 
tend vers K lorsque t tend vers O. 
De même, la théorie de M. Peliat donne une expression 
du résidu conforme à la réalité. 
