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PAUL-L. ME RC ANTON 
On a donc, pour l'énergie absorbée par élément de vo¬ 
lume, 
J jdf - 
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Si Y = V 0 sin ^ t et que le champ est assez faible pour 
que h soit une constante, on arrive à F expression 
w\ 1 
' 2 n 2 bh Y; n 
c 2 (4 7r 2 n 2 + b 2 ) 
ou n = 
Pour les bons diélectriques, b est une fraction de l'unité; 
on peut négliger b 2 devant ^n 2 n 2 et l'on arrive à 
w 1 =^ M S-= 6 %o 2 
ou (f 0 est Y intensité efficace du champ. 
Ces formules ne valent que pour h = constante. Comme 
h diminue quand le champ augmente, on s'explique la 
diversité des exposants trouvés par les différents expéri¬ 
mentateurs, qui devaient obtenir des valeurs inférieures 
à 2 pour les champs intenses. 
Il ressort des équations i) et 4 ) que, si l’on porte en 
abscisses les potentiels et en ordonnées les charges corres¬ 
pondantes, l'aire de la courbe ainsi décrite représente 
l’énergie dissipée dans le volume total du diélectrique. On 
en déduit la perte par centimètre cube. C'est ainsi qu'a 
fait M. Beaulard et que nous-mêmes avons fait pour tra¬ 
duire les expériences consignées aux chapitres suivants. 
