64 
B. MAYOR 
tume, i = j/ — 1 , la formule précédente peut être mise 
sous la forme suivante 
P 2 = (X e iB + Y e~ iA - Z) (X e~ iB -j-Y e iA - Z) 
Les points circulaires du plan peuvent être regardés 
comme les enveloppes des lignes d’action des vecteurs 
dont les intensités sont nulles, mais dont les coordonnées 
-conservent des valeurs finies. Ils seront donc représentés, 
en coordonnées-lignes, par l’équation 
X 2 + Y 2 + Z 2 - 2 YZ cos A - 2 ZX cos B - 2 XY cos C = O 
qui, d’ailleurs, se décompose dans les deux suivantes 
X e* B + Y e~ iA - Z = O, 
X e“® -f- Y e îA — Z = O. 
5. Coordonnées d’une masse ponctuelle. — Aux coor¬ 
données de vecteurs ou de droites qui viennent d’être 
définies, correspondent dualistiquement des coordonnées 
ponctuelles dont l’origine mécanique est tout aussi simple. 
Considérons, en effet, une masse de nature arbitraire 
et d’intensité m, concentrée en un point que nous désigne¬ 
rons: également par m et qui peut être quelconque dans 
le plan du triangle de référence. Convenons ensuite de 
désigner par x, y et z les moments statiques de cette 
masse relativement aux axes u, v, w, ces moments stati¬ 
ques étant affectés du signe qui résulte de la convention 
suivante : dans le cas où le sens positif fixé sur l’axe 
envisagé donne lieu à un sens de rotation positif par 
rapport au point m, le signe du moment statique est le 
même que celui de la masse considérée ; lorsque, au 
■contraire, ce sens de rotation devient négatif, le signe 
du moment statique est l’inverse de celui de la masse. 
A toute masse ponctuelle correspond ainsi un système 
de valeurs et un seul des quantités x, y et z. Réciproque¬ 
ment, à tout système de valeurs de ces quantités on peut 
