THÉORIE DES DEFORMATIONS DES SYSTEMES ÉLASTIQUES 65 
faire correspondre une masse ponctuelle m, dont l’inten¬ 
sité et la position sont déterminées sans ambiguité. D’une 
part, en effet, les distances du point m aux côtés du 
triangle de référence sont entre elles dans les mêmes 
rapports que les quantités x, y et z, et l’on sait que ces 
rapports suffisent pour déterminer la position de ce point. 
D’autre part, enfin, la position de ce point étant déter¬ 
minée, l’une quelconque des quantités x, y ou z permet 
ensuite de déterminer l’intensité de la masse. En consé¬ 
quence, les quantités x, y , z seront dites les coordonnées 
de la masse m. 
On peut remarquer tout de suite que l’intensité d’une 
masse s’exprime linéairement en fonction de ses coor¬ 
données. 
Prenons, en effet, comme sens positifs sur les axes 
u, u , w ceux qui ont été fixés au paragraphe précédent. 
Si l’on désigne alors par a, b, c les côtés et par S la surface 
du triangle de référence, on obtient immédiatement, pour 
intensité d’une masse m de coordonnées x, y , z, l’ex¬ 
pression 
m = (ax + by + cz ). 
En désignant par R le rayon du cercle circonscrit au 
triangle de référence et en posant une fois pour toutes 
la formule obtenue peut être mise sous la forme 
m = — (x sin A + y sin B + z sin C). 
6 . Comme dans le cas d’un vecteur, les coordonnées 
d’une masse sont susceptibles d’une deuxième interpré¬ 
tation. 
Si l’on multiplie, en effet, par un facteur arbitraire une 
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