THÉORIE DES DEFORMATIONS DES SYSTÈMES ÉLASTIQUES 69 
Elles sont évidemment concentrées aux points cycli¬ 
ques et, pour cette raison, seront appelées les masses 
cycliques. De plus, si l’on calcule, par exemple, l’inten¬ 
sité de la masse y à l’aide de la formule du paragraphe 5, 
on obtient 
y = i ( e iB sin A 4 - e-* A sinB — sin C) 
ri 
ou, après des transformations évidentes, 
fi'. = -pV [sin (A H- B) — sin C], 
ri 
c’est-à-dire 
y' = O, 
puisque la somme des angles du triangle de référence 
est égale à deux droits. 
Un calcul analogue montre que la masse y s’annule 
aussi, de sorte que les intensités des masses cycliques 
sont milles toutes deux. 
Or, en tenant compte des notations qui viennent d’être 
fixées, l’une des formules qui donne le carré de l’inten¬ 
sité d’un vecteur P (§4) peut être mise sous la forme 
P 2 = (X x' + Y y' + Z z') (X x" +■Y y" + Z /), 
et comme les parenthèses du second membre représentent 
les moments relatifs du vecteur P par rapport aux deux 
masses cycliques, on peut énoncer le théorème suivant : 
Le produit des moments relatifs d’un même vecteur par 
rapport aux deux masses cycliques est égal au carré de 
l’intensité de ce vecteur. 
10. Coordonnées d’un couple. — Un couple de vecteurs 
peut être assimilé à un vecteur nul ayant pour ligne 
d’action la droite de l’infini du plan, le moment de ce 
vecteur par rapport à un point quelconque du plan étant 
précisément égal au moment du couple. Proposons-nous 
