86 
B. MA.YOR 
Mais les quantités x 0 , y 0 , z 0 peuvent être envisagées 
comme les coordonnées d’une masse ou d’une rotation, 
que nous désignerons par w 0 , et qui est complètement 
indépendante de la force F. Dans ces conditions, la for¬ 
mule obtenue s’interprète immédiatement et conduit au 
théorème suivant : 
L’intensité de la rotation principale est égale au moment 
relatif de la force correspondante et de la rotation fixe w 0 . 
D’autre part, il résulte des formules (7) que œ 0 est la 
rotation principale qui correspond à une force admettant 
pour coordonnées 
sin A 
X - 
Y - 
Z = 
H 
sin B 
H 
sin C 
~TT~* 
Or, cette force se réduit à un couple de moment unité, 
de sorte que la rotation w Q s’opère autour du centre de la 
première conique d’élasticité. 
18. Vecteur auxiliaire d’un ensemble de deux sections. — 
Si l’on tient compte de la relation ( 6 ), 
B* fc = — B kii 
les formules ( 8 ) qui définissent la rotation auxiliaire 0 
peuvent être mises sous la forme suivante : 
S = YB 21 - ZB 13 , 
rj = Z B 32 — X B 21 , 
c == xb 13 — y b*. 
Si donc on pose 
b 32 = H P, 
b 13 = h q, 
B 21 = H R, 
