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B. MAYOR 
c’est-à-dire aux coordonnées de F, on peut énoncer le 
théorème suivant : 
La ligne d’action de la force principale coïncide avec la 
polaire de la rotation w par rapport à la deuxième conique 
d’élasticité. 
Si l’on désigne ensuite par x 0 \ y 0 ', z 0 ' les coordonnées 
de la rotation w 0 ' pour, laquelle la force principale corres¬ 
pondante se réduit à un couple de moment-unité, on aura 
sin A 
T 
sin B 
sin C 
— a il X 0 4 " a 21 Uo + 
— a i2 -f- ce 22 g 0 + « 32 
— ^13 X 0 + ^23 U0 + ^33 
^0 9 
Zq, 
z’. 
Mais on déduit bien facilement de là, en tenant compte 
des formules (17) et du fait que a ih = a ki 
~ (x sin A + y sin B + z sin C) = X x 0 ' -f Y y 0 ' + Z z 0 '. 
Par suite, le moment relatif de la force principale et de 
la rotation w 0 ' est précisément égal à l’intensité de la 
rotation correspondante. Comme la ligne d’action de la 
force principale qui correspond à une rotation donnée 
est connue, en vertu du théorème énoncé plus haut, la 
propriété qu’on vient d’obtenir permet alors de déter¬ 
miner l’intensité et le sens de cette force principale. Il 
est évident, d’ailleurs, que le point autour duquel s’opère 
la rotation o) 0 ' coïncide avec le centre de la deuxième 
conique d’élasticité. 
21. Masse auxiliaire d’un ensemble de deux sections. — 
Si l’on tient compte de la relation 
ftik fikif 
les formules (18) qui définissent la force auxiliaire pren¬ 
nent la forme 
