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B. MAYOR 
( 1 ) 
Pf = 
barres du système des numéros d’ordre, les divers éléments 
qui peuvent dépendre d’une meme barre étant alors carac¬ 
térisés par un indice égal à son numéro d’ordre. C’est 
ainsi que nous désignerons par Si { , E, la longueur, la 
section et le module d’élasticité de la barre dont le numéro 
d’ordre est précisément égal à i. Nous poserons, en outre, 
pour simplifier l’écriture 
h 
Et Si, 
Désignons ensuite par U/, V/, W/ les tensions pro¬ 
duites dans cette même barre par des forces appliquées 
au nœud S' et admettant respectivement pour coor¬ 
données 
X- 1, Y = 0, Z=0, 
X=0, Y = 1, Z = 0, 
X= 0, Y = 0, Z = 1. 
Enfin, représentons par U/', V", W/' les tensions 
produites par ces memes forces lorsqu’on les suppose 
appliquées au nœud S" 
Il résulte immédiatement d’une formule classique de 
la théorie des déformations que les divers déplacements 
ci ik et a' ik ont les valeurs suivantes : 
a 
n — 
d 
ii 
- V 
I ', 2 
U/ 
U/' 
a 
22 — 
d 
/ 
22 
■—- V 
P? 
v/ 
v/', 
a 
33 — 
a 
33 
- V 
!'? 
w/ 
W/' 
d 
12 ~ 
a 
21 
= s 
i ' 2 
v/ 
U/', 
a 
23 — 
d 
32 
- V 
V? 
w/ 
1 V/', 
d 
3i yy. 
a 
13 
_ V 
,M, 2 
U/ 
w/', 
d 
21 — 
d' 
12 
S 2 
V," 
U/, 
d 
32 — 
d' 
23 
- V 
y, 2 
w/ 
'V/, 
Cl' 
13 — 
a' 
31 ; 
_ V 
( n, 2 
U/' 
w/, 
( 2 ) 
le signe 2 représentant une somme qui doit être étendue 
à toutes les barres du système. 
