THÉORIE DES DEFORMATIONS DES SYSTEMES ÉLASTIQUES 101 
Si l’on pose enfin : 
(3) a/ = f(i U/, b/ = V/, ^ = y/ W/, 
a/ = fii U b/ = f*i V/', Ci = u/ W/', 
et si l’on remplace les coefficients par les valeurs obte¬ 
nues, les formules (1) et (2) du chapitre II prennent, après 
des transformations évidentes, ] es formes suivantes : 
x' i 2 a/(X a/ + Y b/ + Z c/'), 
(4) y' ■== ^ &/(X a/ + Y b/ -f Z c,"), 
z' = 2. c/ (X a/ + Y 6/' + Z c/'), 
et 
x" = ^ a/(X a/ + Y b/ + Z c/), 
(5) y" = Z b/(X a/ + Y b/ + Z c/), 
z" = - c/'(X a/ H- Y b/ + Z c/), 
qui vont donner lieu à des interprétations essentielles. 
24. Définition des masses adjointes. — Les quantités 
a/, b/, c/ peuvent être envisagées comme les coordonnées 
d’une masse m/ qui dépend essentiellement de la barre h 
et du nœud S' et qui, pour cette raison, sera désignée sous 
le nom de masse adjointe de la barre par rapport au 
uœud S'. De même, les quantités a/, bc” seront aussi 
regardées comme les coordonnées d’une masse m/ qui 
sera dite la masse adjointe de par rapport au nœud S". 
Comme les formules (4) ou (5) sont applicables à tous les 
nœuds du système, à chaque barre correspondent ainsi 
autant de masses qu’il y a de nœuds, et, réciproquement, 
à chaque nœud correspondent autant de masses qu’il y 
a de barres. Si d’ailleurs on est parvenu, par un procédé 
quelconque, à déterminer toutes ces masses, le calcul du 
système ne présente plus aucune difficulté et l’on peut 
déterminer, à l’aide de procédés très simples, non seu¬ 
lement la déformation qu’il subit sous l’action de forces 
