THÉORIE DES DÉFORMATIONS DES SYSTEMES ELASTIQUES 103 
s’opère la rotation «' se confond avec le centre du second 
degré, par rapport à la ligne d’action de F, d’un système 
de masses concentrées aux mêmes points que les masses 
m/ et dont les intensités sont respectivement égales à m/ 2 . 
Cette remarque faite reprenons l’étude du cas général 
où les nœuds S' et S" sont quelconques et remarquons 
qu’en vertu du principe de la superposition des effets 
des forces et de la définition des quantités U/', Y/', W/', 
la tension produite dans l t par la force F appliquée à S" 
est donnée par l’expression 
T, X U/' + Y V"' + Z W" 
ou, en tenant compte des formules (3), 
(6) T, = y (X a," + Y 6," + Z &,") = y (F. m") 
En conséquence : La tension produite dans une barre 
quelconque par une force appliquée en un nœud déterminé 
est proportionnelle au moment relatif de cette force et de la 
masse adjointe qui correspond à cette barre et à ce nœud. Si 
donc, en particulier, la force F passe par le point de con¬ 
centration de la masse, la tension s’annule dans la barre 
correspondant!. 
Dans le cas des systèmes librement dilatables, cette 
dernière propriété conduit à une conséquence essentielle. 
Admettons, en effet, que la force F soit appliquée au 
nœud S" d’un système librement dilatable et qu’elle passe 
par le point m/', de manière que la tension s’annule dans l ( . 
Appliquons alors le principe des travaux virtuels en choi¬ 
sissant la déformation virtuelle du système, de manière 
que la barre l t s’rllonge d’une quantité infiniment petite, 
les autres barres du système conservant des longueurs 
invariables. La somme des travaux des forces intérieures 
s’annule, puisqu’elle se réduit au travail de la tension 
produite dans Z*. Il en est donc de même du travail de la 
force extérieure F, ce qui exige que la rotation virtuelle 
