104 
B. MAYOR 
de S" s’opère autour d’un point de cette force. Et comme 
ce résultat subsiste quelle que soit la force F, pourvu 
qu’elle passe par m/', on en doit conclure que cette rotation 
s’opère autour de m". Dans ces conditions, on peut énoncer 
la proposition suivante, qui réduit la recherche des masses 
adjointes à de pures considérations cinématiques : 
Lorsqu'une seule barre d'un système librement dilatable 
s'allonge infiniment peu , les nœuds de ce système pivotent 
autour des points de concentration des masses adjointes 
correspondantes. 
En partant des équations (4), on pourrait encore mon¬ 
trer très simplement que de plus, les rotations subies par 
les nœuds sont proportionnelles aux masses adjointes 
correspondantes. 
25. Masse polaire d’un vecteur ou d’une force. — Pour 
mettre en évidence les relations qui existent entre les 
masses adjointes et la première conique d’élasticité d’un 
ensemble de deux nœuds, iJ est nécessaire d’élargir, dans 
un sens auquel il a été déjà fait allusion au paragraphe 
précédent, la théorie du système antipolaire d’un,ensem¬ 
ble de masses. Cette extension entraîne quelques modi¬ 
fications dans la terminologie adoptée jusqu’ici, modifi¬ 
cations que la suite justifiera complètement. 
Considérons simultanément deux systèmes M' et M" 
constitués chacun par un même nombre de masses ponc¬ 
tuelles entre lesquelles se trouve établie une dépendance 
telle qu’à chaque masse du premier système en corres¬ 
ponde une et une seule du second et réciproquement. 
On peut remarquer tout de suite que les systèmes cons¬ 
titués par les masses adjointes qui correspondent à deux 
nœuds quelconques S' et S" satisfont précisément à ces 
conditions. Le nombre des masses de chaque système est 
égal, en effet, à celui des barres ; de plus, deux masses 
telles que m- et m” sont relatives à la même barre U et 
