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B. MAYOR 
26. Relations entre la rotation principale, la rotation 
auxiliaire et les masses adjointes. Il est maintenant bien 
facile de déterminer la rotation principale w qui cor¬ 
respond à un ensemble de deux nœuds S' et S". En 
désignant comme nous l’avons déjà fait par x, y et z les 
coordonnées de cette rotation, on a, en vertu des formules 
(9) et (10) du paragraphe 16 
* = ~2 ( x ' + x ") ’ 
y = j (y' + y )". 
z = ~2 ( z ' + z ") ■ 
Or si l’on remplace les quantités x', y', z' et x', y\ z" 
par les valeurs obtenues au paragraphe 23 et qui sont 
données par les formules (4) et (5), on retrouve exacte¬ 
ment les formules (7) qui définissent la masse polaire d’un 
vecteur ou d’une force. Dans ces conditions, on peut 
énoncer le théorème suivant : 
La rotation principale relative à un système de deux 
nœuds se confond avec la masse polaire de la force corres¬ 
pondante par rapport aux systèmes associés formés par les 
masses adjointes de ces nœuds. 
De ce théorème et du fait que la rotation principale 
s’opère autour du pôle de la force par rapport à la pre¬ 
mière conique d’élastique, résulte encore la propriété sui¬ 
vante : 
La première conique d’élasticité relative à un ensemble 
de deux nœuds se confond avec la conique directrice des 
systèmes associés constitués par les masses adjointes de ces 
nœuds. 
D’autre part, il résulte encore des formules (9) et (10) 
qu’on vient de rappeler que les coordonnées £, y, Ç de la 
rotation auxilliaire 6 , ont pour expressions 
