THÉORIE DES DEFORMATIONS DES SYSTEMES ÉLASTIQUES 109 
? = Tf (•!'' — X") , 
-, --- ! (y'- y”)’ 
• i 
En remplaçant encore les quantités x r , y\ z' et x", y\ 
z". par leurs valeurs, on obtient, après des simplifications 
évidentes 
2 Y— Y I(a/ b- - a” b/) - Z S(c t f a? - c t " a /), 
2 ç = Z 2(b/ c/' || b" c/) - XI(a/ b" - a\b /), 
2| = XI(c/ a- - c/'V) - Y 2(b/ c/' - 5/ c/). 
Mais en désignant par 2 P, , 2 Q t , 2 R t les coordonnées 
du produit vectoriel de la masse m/ par la masse m/\ 
on a (§ 12) 
2 p,= I,i ycr-Kc:), 
2 Q,= ^(c/ a," — c“ a’), 
2 R, = L (a/ b," - a," b/) 
ri 
et les formules précédentes peuvent s’écrire 
HfYia - Z2Q t ), 
ry = H(Z^P t - X^R,), 
f=H(X2Q,-Y^P,). 
En posant encore 
pêip,, Q = IQi, R = 2R ( , 
on aura finalement 
£ = H ( Y R — Z Q), 
rj= H(ZP - XR), 
f = H (XQ — YP). 
