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HANS HESS 
sorte qu’aux temps t, 2 1, 3/, etc., consécutifs, des surfaces 
sphériques de rayons, vt, 2 vt, 3 vt, etc., sont atteintes. 
Ces surfaces sont approximativement concentriques. Si 
la vitesse c de l’électron est une fraction importante de 
la vitesse v (dans la figure 2, c = 0.9 v), les centres sphé¬ 
riques sont éloignés les uns des autres, mais tant que 
c < v, les sphères s’enveloppent. La perturbation mar¬ 
chant dans la direction OA dans l’éther atteint successive¬ 
ment les points A, B, C, D, etc. Une construction simple 
permet de tracer le champ dans un plan passant par la 
direction de marche de l’électron. [Fig. 2.] Au point M, 
distant d'y de l’électron et de la trajectoire, la force 
exercée sur un électron e, stationnaire [i. e., animé d’une 
- *i. t , L _ 1 eei . _ 1 eei 
vitesse faible], n est pas F = — 2 , mais F— — OM 1 ’ Car 
M est sur la surface sphérique correspondant à O. La force 
est donc réduite dans le rapport y 2 : OM 2 ; l’effet est le 
même que si la charqe e avait diminué dans le rapport 
y 2 : OM 2 . 
Si maintenant OE = c nt, OM — v ni. 
alors y 2 — n 2 1 2 (v 2 — c 2 ) = n 2 v 2 i 2 
‘-ÿ 
et le rapport de réduction prend la valeur 1 — Pour 
c = 0.9 v, il devient 0.19. D’après les mesures de Kauf¬ 
mann*, aux rapports de 
c 
v 
correspondent les valeurs des rapports de masses. 
m 
777o 
0.732 
= 1.41 
0.860 
1.80 
0.933 
2.09 
0.963 
2.70 
Phys. Zft 1902, page 55. 
