209 
(1 (5 
saaledes som et Tal i Modsætning til der ligeledes 
vil kunne forstaaes som et Hastighedsudtryk, men som 
optræder som en Størrelse og følgelig som saadan kan 
være saavel negativ som positiv. 
Vi betegne endvidere med j Totalaccelerationen, sva¬ 
rende til Centrets Bevægelse til Tiden t, og ved i den 
Vinkel som Radius Vektor r danner med denne Totalac¬ 
celerations Retningslinie AI. Idet nu q betegner Fluidets 
Tætbed og P det konstante Grændsetryk i uendelig 'Af¬ 
stand fra Centret, saa faar man *ved Hjælp af den bekjendte 
Ligning for Trykket 
P. 
Q 
d ep 2 d q) 2 d <p 2 
dx 2 dy 2 dz 2 
d ep 
dt 
( 2 ) 
at i Punktet (x, y, z) eller M vil Trykket p være 
bestemt ved følgende Ligning, nemlig 
p P , d 2 d 2 d , , d 3 . 
q q r dt 2 r 2J 
r dt 2 
+( a 4-*£) 
4 
+ 
cos# 
dd 2 
dt 2 
d 
- cos# 
r 5 
dd de 
dt dt 
/_5_ d 2 
\ 2 r 2 
(I cos 2 # _ 1 ) _ (I cos 2 # 4 o) 
(3) 
do- 2 
dt 2 
En Del af Trykket afhænger saaledes af Acceleratio- 
d 2 d 
nerne °g j °g er uafhængig af Hastighederne, en an- 
dd 
den Del afhænger af Hastighederne og men er 
uafhængig af Accelerationerne; desforuden har man et 
konstant Parti, nemlig P. 
, § 2. Tænker man sig nu om M et Element, saa kan 
man bestemme Resultanten af Trykkene omkring dette 
eller det totale Tryk. Dette To tal tryk, dividert 
med Elementets Masse, ville vi da forstaa som 
14 
