217 
ogsaa vil existere en Stilling af Punktet M, hvor Kraften 
vil være parallel med det samme Æqvatorialplan, men 
rettet bort fra Axen AU i Modsætning til, hvad der finder 
Tt 
Sted, naar & er lig —. Af Ligning (9) sees, at dette vil 
ri 
indtræde, naar tg,9- = ±j/§; Kraftens Størrelse vil da 
ifølge Udtryk (8) blive lig 
d 3 d(r 2 
r 1 dt 2 "* 
§ 7. Betragter man dernæst hver for sig de to Kom¬ 
ponenter R u og S u , saa bemærkes let, at Summen af to 
radiale Komponenter B„, svarende til komple¬ 
mentære Værdier af vil være uafhængig af, 
hvor stor denne Vinkel vælges; de herhen hø¬ 
rende Komponenter S„ ville derimod være lige- 
store. Af Ligningerne (5') faar man nemlig 
, .do) 
s.(*) = S. (y - 4 
Undersøger man den absolute Værdi af R u , saa fin¬ 
der man, at den er et Maximum for ^ = 0 og # = 
S u vil da samtidig være lig Nul; Kraften virker altsaa, 
som fra før bekjendt, langs efter Radius Vektor og re- 
pulsivt udad. 
Man faar et Minimum, naar tg# = ±l/2; Ru vil 
da være lig Nul, og Kraftens Retning lodret mod Radius 
Vektor i Retning mod Æqvatorialplanet. 
Man faar atter igjen et Maximum idet # bliver 
lig —. S u erholder da paany Værdien Nul, og Kraftens 
(V 
Retning vil falde langs efter Radius Vektor, men denne¬ 
gang indad, da den optræder, som om der i Kuglen skulde 
existere en Attraktivkraft. 
