233 
trykket kunne fremstilles approximativt i en simpel Form. 
Erfaringen paaviser ogsaa en ikke ringe Lighed mellem 
Bevægelserne af et Fluidum og af de Legemer, der tlyde 
om deri. Vi skulle nedenfor angive endel af de vigtigere 
Resultater, hvortil vi ved Behandlingen af det foreliggende 
Problem ere hievne førte. Hvorledes det til Grund for 
disse liggende Potentialudtryk er bleven fundet, skulle vi 
ved en senere Ledighed vise. Forøvrigt forudsættes, at 
6te Potents af Forholdene mellem Kugleradierne 
og Centraldistancerne sættes ud af Betragtning. 
§ 15. Under den nævnte Forudsætning vil det kunne 
vises, at Totaltrykket mod en hvilkensomhelst Kugle M, 
henhørende til Systemet, paa følgende Maade kan findes: 
1) Man bestemmer Totaltrykket mod Kuglen 
M, om den bevægede sig identisk paa samme 
Maade, og ingen af de øvrige Kugler existerte. 
2) Man bestemmer Totaltrykket mod Kuglen 
M, om den ved Udløbet af Tiden t tænkes at 
fortsætte sin Bevægelse med jævn og retliniet 
Hastighed, og dernæst Kuglen A eller B eller C 
o. s. v. er det eneste s am ti dg forekommende Le¬ 
geme, der bevæger sig i Fluidet. 
3) Resultanten af de saaledes fundne parti¬ 
elle Totaltryk er da det søgte Totaltryk mod 
Kuglen M. 
^ IB. Virkningen af den isolerte Bevægelse af Kug¬ 
len M er ifølge det Foregaaende den, at de omgivende 
fluide Masser modsætte sig Bevægelsens Forandring, saa- 
vel hvad Retning som Intensitet angaar, med en Kraft, 
der er lig Totalaccelerationen, multiplicert med Halvpar¬ 
ten af den fluide Masse, hvis Sted den rigide Kugle ind- 
