234 
tager. Denne Modkrafts Retningslinie er modsat Total¬ 
accelerationens. 
Heraf følger, at der til den Del af det totale Tryk 
mod Kuglen M, der vilde fremkomme, om den bevægede 
sig identisk paa samme Maade, og ingen af de øvrige Le¬ 
gemer existerte, vil være taget det rette Hensyn, om i 
Ligningen for dens Bevægelse paa venstre Side af Lig¬ 
hedstegnet Inertileddet modificeres, idet Kuglens 
Tæthed forøges med det Halve af Fluidets 
T æthed. 
Forsaavidt dette allerede er gjort, bestemmes det 
resterende Parti af Totaltrykket, idet man, saaledes som 
ovenfor er vist, særskilt undersøger Indvirkningen paa 
M af Kuglen A, B, G o. s. v., og deraf bestemmer Resul¬ 
tanten. 
Den Del af det totale Tryk mod Kuglen M, der vilde 
fremkomme, om M fortsatte sin Bevægelse med jævn og 
retliniet Hastighed, og Kuglen L var det eneste samtidig 
forekommende Legeme, der bevægede sig i Fluidet, ville 
vi opfatte som en ydre Kraft K m (,) , der virker i 
Centret af Kuglen M og hidrører fra den Bevægelsestil¬ 
stand, hvori Legemet L befinder sig. 
Med Hensyn paa Beskaffenheden af denne Kraft K m U) 
vil det kunne vises, at, naar samme Approximationsgrad 
bibeholdes, saa ville følgende Satser være gyldige: 
1. Retningen af den i Centret af Kuglen M 
virkende Kraft K m d), der hidrører fra Bevægel¬ 
sen af Kuglen L, er den samme, som Retningen 
af den i Centret af M virkende Kraft, om dette 
Punkt havde tilhørt Fluidet. 
2. Størrelsen af Kraften K m (l) er lig Produk¬ 
tet af den i Centret af M virkende Kraft, om 
